В динамической теории мартенситных превращений температура Ms начала превращения соответствует условиям, оптимальным для генерации неравновесными d-электронами волн, управляющих ростом мартенситного кристалла. При этом существенную роль играет учет относительного затухания s-электронов \[{\text{{\CYRG}}}_{{\text{{\cyre}}}}^{'}.\ Общий анализ, позволивший впервые предложить аналитическую формулу для критического размера Dc \[\left( {{\text{{\CYRG}}}_{{\text{{\cyre}}}}^{'}} \right)\ зерна аустенита, применяется при интерпретации результатов для хромоникелевых сталей, в которых превращение инициировано сильными магнитными полями. Магнитное поле (напряженностью H) в условиях положительной объемной магнитострикции понижает химический потенциал электронов. В результате величина Dc(\[{\text{{\CYRG}}}_{{\text{{\cyre}}}}^{'},\H) снижается, и аустенит c диаметром зерна D, стабилизированный условием D < Dc \[\left( {{\text{{\CYRG}}}_{{\text{{\cyre}}}}^{'},0} \right)\ в отсутствие поля, дестабилизируется, так как выполняется неравенство D > Dc (\[{\text{{\CYRG}}}_{{\text{{\cyre}}}}^{'},\H). Динамическая теория предсказывает резкое нарастание Dc \[\left( {{\text{{\CYRG}}}_{{\text{{\cyre}}}}^{'},0} \right)\ при \[{\text{{\CYRG}}}_{{\text{{\cyre}}}}^{'}\ → 1. В пользу этого свидетельствует величина Dc \[\left( {{\text{{\CYRG}}}_{{\text{{\cyre}}}}^{'}} \right)\ ≥ 1мм для стали 67Х2Н22, которая на три порядка больше Dc \[\left( {{\text{{\CYRG}}}_{{\text{{\cyre}}}}^{'},0} \right)\ ≈ 1 мкм для сплава Fe–31Ni. Обсуждаются и другие особенности влияния магнитного поля на мартенситное превращение.
